Большая Энциклопедия Нефти и Газа. Ударная волна нефти


Структура - ударная волна - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1

Структура - ударная волна

Cтраница 1

Структура ударной волны, в которой происходит многократная ионизация атомов / / ПМТФ.  [1]

Структура ударной волны для п 150 приведена на рис. 7.5, а. Но уже при 400 структура волны восстанавливается.  [3]

Структура ударных волн может быть более детально исследована при учете последовательного возбуждения внутренних степеней свободы молекул газа.  [4]

Структура ударной волны может иметь осциллирующий характер, и с увеличением вязкости в смеси профиль скачка стремится к монотонному.  [6]

Структура ударных волн может быть более детально исследована при учете последовательного возбуждения внутренних степеней свободы молекул газа.  [7]

О структуре ударных волн, Журн.  [8]

О структуре ударной волны, Прикл.  [9]

О структуре квазипоперечных упругих ударных волн, Прикл.  [10]

При исследовании структуры ударных волн желательно учитывать и возбуждение атомов из основного состояния.  [11]

Важной проблемой структуры ударных волн умеренной интенсивности является, в частности, установление зависимости степени ионизации в прогревной зоне от расстояния до вязкого скачка. Заметное количество свободных электронов - ионизационное гало - образуется, например, перед летящим в земной атмосфере космическим аппаратом ( см. А.Н. Пир-ри, Дж. Это гало, радиус которого достигает нескольких десятков метров при концентрации в нем свободных электронов / Ve 107 см 3, затрудняет радарную идентификацию корабля и связь с ним. Свободные электроны наблюдаются и перед фронтом ударной волны в трубках, причем на протяжении нескольких лет обсуждались три различных источника этих электронов: 1) их диффузия из-за фронта ударной волны, 2) фотоионизация газа приходящими из-за фронта волны квантами и 3) фотоэмиссия электронов из стенок трубы.  [12]

Задача о структуре ударной волны представляет интерес не только по теоретическим соображениям. Ее решение необходимо для правильной интерпретации наблюдений многих типов пульсирующих переменных звезд. Прогревная зона, образующаяся перед фронтом сильной ударной волны, задерживает излучение самого фронта, и на бесконечность уходят лишь кванты, излученные передним краем этой прогревной зоны.  [13]

Представления о структуре ударных волн, о роли физико-химических превращений при ударном сжатии были расширены благодаря изучению явления детонации.  [14]

Задача о структуре ударных волн, как и задача о течении Куэтта, относится к числу классических. Течение Куэтта и течение в ударной волне являются простейшими представителями характерных типов течений, возникающих около тел, обтекаемых газом. Течение, подобное течению в ударной волне, возникает при обтекании тупых тел при малых числах Кнудсена. Толщина зоны сжатия при достаточно малых числах Кнудсена может быть соизмерима с характерным размером тела. Однако изучение структуры ударной волны весьма актуально и в тех случаях, когда толщина ударной волны пренебрежимо мала по сравнению с характерным размером тел. В сильных ударных волнах разыгрывается целый ряд процессов, существенным образом влияющих на все течение. В то же время известно, что уравнения Навье - Стокса, строго говоря, неприменимы к описанию структуры сильных ударных волн, толщина которых порядка длины пробега молекул. Ниже будет рассмотрена структура ударных волн с кинетической точки зрения с помощью уравнения Больцмана для одноатомных газов.  [15]

Страницы:      1    2    3    4

www.ngpedia.ru

Возникновение - ударная волна - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1

Возникновение - ударная волна

Cтраница 1

Возникновение ударной волны показывает, что теорию расширения канала искрового разряда необходимо строить, исходя из того, что при распростране-д нии по ионизованному каналу стримера обратной волны напряжения, создающей главный канал искры, происходит процесс взрывного типа, приводящий к внезапному скачку давления.  [2]

Возникновение ударной волны при отражении слабого разрыва от звуковой линии / / Докл.  [3]

Возникновение ударных волн в идеальных средах происходит как в результате распада начального разрыва параметров на устойчивые разрывы ( ударные волны, контактные и тангенциальные разрывы), так и в процессе непрерывного до того течения.  [4]

Возникновение ударных волн часто наблюдается также на выхлопе ракетного двигателя.  [5]

Возникновение ударной волны сопровождается также ростом энтропии.  [6]

Возникновение ударной волны можно пояснить на примере действия подвижного поршня на газ, заключенный внутри длинной цилиндрической трубы. Пусть вначале поршень и газ неподвижны, причем давление, плотность и температура во всех частях газа одинаковы. Если затем равноускоренно вдвигать поршень внутрь трубы, то равновесное состояние газа нарушается: давление перед поршнем повышается, и в газе начинают распространяться волны сжатия. Очевидно, что интенсивность этих волн вблизи поршня тем больше, чем больше его ускорение. Однако ударная волна может возникать даже при сравнительно небольших ускорениях поршня, когда каждая из волн сжатия, последовательно возбуждаемых поршнем при увеличении его скорости, представляет собой слабое возмущение давления, распространяющееся в газе со скоростью звука. Дело в том, что возмущающее действие поршня на газ вызывает появление так называемого спутного движения - упорядоченного движения молекул газа, направление которого совпадает с направлением распространения волн сжатия, а скорость увеличивается при ускорении движения поршня. Кроме того, благодаря малой теплопроводности газа с увеличением скорости поршня возрастает не только давление газа, но и его температура и пропорциональная ей скорость звука. Вследствие этих причин каждая следующая волна сжатия, возбуждаемая в газе поршнем, движется быстрее предыдущей.  [7]

Возникновение ударной волны показывает, что при распространении по ионизованному каналу стримера обратной волны напряжения, создающей главный канал искры, происходит про цесс взрывного типа, приводящий к внезапному скачку давления. При прохождении обратной волны потенциала и в непосредственно следующий за этим промежуток времени ( порядка 5 - 10 - 7 сек) и каждом продольном сантиметре тонкого канала искры выделяется количество энергии порядка 10е - 107 эрг.  [8]

Необходимые для возникновения ударной волны химическое ускорение голубого и горячего пламен и достаточно высокая интенсивность холодного пламени в условиях дизельного воспламенения получаются главным образом при удлинении периода индукции холодного пламени. Это приводит к возрастанию количества испарившегося топлива, увеличению зоны обогащенной смеси, снижению средней температуры в ней и, наконец, к приближению холоднопламенного процесса к ВМТ.  [9]

Так как возникновение ударной волны происходит при достаточно больших утечках, то для обнаружение малых утечек описанный способ не эффективен. Для обнаружения таких утечек предлагается другой способ координаты повреждения трубопроводов, заключающийся в L По каналам, образующимся между корпусом трубопровода и оболочкой, с постоянной скоростью прокачивается воздух.  [10]

Необходимые для возникновения ударной волны химическое ускорение голубого и горячего пламен и достаточно высокая интенсивность холодного пламени в условиях дизельного воспламенения получаются главным образом при удлинении периода индукции холодного пламени. Это приводит к возрастанию количества испарившегося топлива, увеличению зоны обогащенной смеси, снижению средней температуры в пей и, наконец, к приближению холоднопламенного процесса к ВМТ.  [11]

Так как возникновение ударной волны происходит при достаточно больших утечках, для обнаружение малых утечек описанный способ не эффективен. Для определения координаты таких утечек предлагается другой способ, заключающийся в следующем. По каналам, образующимся между корпусом трубопровода и защитной оболочкой, с постоянной скоростью прокачивается воздух. При возникновении утечки образуется газовое ядро транспортируемого продукта, которое перекачивается с потоком воздуха от места возникновения утечки до анализатора.  [12]

В случае возникновения внешней ударной волны могут продетонировать и.  [13]

Схема, поясняющая возникновение ударных волн при детонации заряда ВВ.  [14]

Однако в действительности раннее возникновение ударных волн и ранняя ионизация газа создают большие трудности. Раннему моменту соответствует большая плотность излучения и быстрое охлаждение электронов за счет обратного комптон-эффекта - рассеяния фотонов с увеличением частоты ( в среднем) и с потерей энергии электронов. Когда в ходе охлаждения температура электронов падает, плотность плазмы соответственно растет, так как холодная плазма окружена горячей, еще не остывшей плазмой н в первом приближении сохраняется давление.  [15]

Страницы:      1    2    3    4

www.ngpedia.ru

Вторичная ударная волна - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1

Вторичная ударная волна

Cтраница 1

Формирование вторичной ударной волны и отражение ее от центра симметрии приводит к тому, что в длинных цилиндрических зарядах ( при H / R 4 / 1) на оси симметрии формируется комплекс, состоящий из детонационной волны и движущейся за ней на расстоянии порядка четырех радиусов заряда волны сжатия с интенсивностью, примерно равной 1 / 3 от давления детонации.  [2]

Догоняя ГУВ, вторичная ударная волна взаимодействует с ней и восполняет энергию, потерянную головной ударной волной в результате диссипативных процессов в потоке. При движении головной ударной волны между ней и областью продуктов детонации от предыдущего взрыва вновь образуется СДО. Возникновение последующих локальных взрывов аналогично, и, следовательно, вторичные ударные волны носят вынужденный периодический характер.  [4]

Это нейтрализует воздействие ослабленных вторичных ударных волн растяжения от движущейся границы раздела емкости ПВ на контур взрывных емкостей.  [6]

При этом можно определить положение вторичных ударных волн в местах, где происходит пересечение или касание характеристик одного семейства.  [7]

Гидростатическое давление существенно влияет на интенсивность вторичных ударных волн. При невысоких давлениях вторичные ударные волны играют немаловажную роль в действии подводного взрыва. С увеличением гидростатического давления интенсивность их падает, и при давлении более 100 МПа их разрушительное действие, по-видимому, прекращается. Хотя гидростатическое давление существенно не влияет на параметры подводного взрыва вблизи заряда ( R / R0 3), т.е. в условиях, часто встречающихся при взрывных работах в скважинах, в глубоких скважинах наблюдается уменьшение разрушительного действия подводного взрыва, что, возможно, связано с изменением условий деформации и разрушения материалов при повышенном гидростатическом давлении.  [8]

Гидростатическое давление существенно влияет на интенсивность вторичных ударных волн. При невысоких давлениях вторичные ударные волны играют немаловажную роль в действии подводного взрыва. С увеличением гидростатического давления интенсивность их падает, и при давлении свыше 1000 кгс / см2 разрушительное действие их, по-видимому, прекращается.  [9]

Гидростатическое давление существенно влияет на интенсивность вторичных ударных волн. При невысоких давлениях вторичные ударные волны играют немаловажную роль в действии подводного взрыва. С увеличением гидростатического давления интенсивность их падает, и при давлении более 100 МПа разрушительное действие их, по-видимому, прекращается. При относительном расстоянии R / R03, например, в случае использования шнуровых торпед с целью встряхивания колонны влияние гидростатического давления на параметры ударной волны несколько больше и это приходится учитывать.  [10]

После выхода детонационной волны на торец заряда осевая волна разгрузки начинает съедать вторичную ударную волну. ДОПЕЛ а до точки отражения вторичной волны и максимальное давление в области течения наблюдается именно в этом месте. Газовый пузырь отслеживает форму заряда и расширяется как в радиальном, так и в осевом направлениях. На фронте воздуПЕНОЙ ударной волны наблюдается локальный минимум давления в направлении угла заряда. На жесткой поверхности видна вторичная волна, распространяющаяся вслед за основной воздушной волной.  [11]

Одна из особенностей сферического течения состоит в том, что в расширяющихся продуктах детонации возникает вторичная ударная волна, обращенная к центру. Вторичная ударная волна образуется на задней границе волны расширения, движущейся к центру по продуктам химической реакции. Через определенный промежуток времени эта ударная волна отражается в центре и, как результат этого отражения, образуется вторая расходящаяся ударная волна.  [12]

Образующаяся детонационная волна распространяется по способной детонировать области ( СДО), а вне ее вырождается в ударную волну ( вторичную ударную волну), которая перемещается как вдоль потока, так и поперек его. Догоняя ГУВ, вторичная ударная волна взаимодействует с ней и восполняет энергию, потерянную головной ударной волной в результате диссипативных процессов в потоке. При движении головной ударной волны между ней и областью продуктов детонации от предыдущего взрыва вновь образуется СДО.  [14]

Аналогичная картина наблюдается при взрыве цилиндрического заряда с той лишь разницей, что давление в центре взрыва падает ниже атмосферного уже после отражения вторичной ударной волны от оси симметрии, которая распространяется в фазе сжатия основной воздушной волны и догоняет фронт последней на расстояниях порядка 10 радиусов заряда. Максимальный радиус газового пузыря продуктов цилиндрического взрыва достигает значения порядка 2 7 начальных радиусов заряда.  [15]

Страницы:      1    2    3

www.ngpedia.ru

Сходящаяся ударная волна - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1

Сходящаяся ударная волна

Cтраница 1

Конический фронт сходящейся ударной волны в ПД, возможное нерегулярное отражение его от оси симметрии с образованием диска Маха ( рис. 15.45) и последующие волновые процессы в ПД в рамках данного метода с достаточной определенностью не выявляются.  [2]

По-видимому, верхний предел концентрации энергии за сходящейся ударной волной определяется именно ее неустойчивостью.  [3]

Наоборот, при движении сходящегося потока продуктов детонации или сходящихся ударных волн происходит существенное возрастание параметров среды. Специфической особенностью таких движений является резкое увеличение плотности энергии газа, что в свою очередь приводит к значительному повышению местного разрушительного действия взрыва. Подобные движения реализуются при подрыве зарядов особой формы - кумулятивных зарядов.  [4]

В этой работе показано, что решение задачи о сходящейся ударной волне существует при любых - у, но для у 1 87 значение показателя автомодельности п определяется неоднозначно. Существует конечный интервал значений п при у 1 87, которые удовлетворяют условиям задачи.  [5]

В этих условиях детонационная волна, скользящая вдоль образующей цилиндра, возбуждает в нем коническую сходящуюся ударную волну. На некотором расстоянии процесс стабилизируется - в цилиндрической вставке образуется стационарная ударно-волновая конфигурация, имеющая форму, близкую к усеченному конусу, и распространяющуюся со скоростью детонации заряда ВВ.  [6]

В указанных выше работах обсуждаемые события интерпретируются как результат ускорения частиц до релятивистских энергий между фронтами сходящихся ударных волн. В результате генераций двух последовательных ударных волн, догоняющих одна другую, возникает магнитная ловушка, в которую инжектированы частицы с энергией в несколько сотен МэВ, ускоренные в солнечной вспышке. Эти частицы доускоряются до энергий Т 1 ГэВ в результате совместного действия двух механизмов - последовательных отражений от сближающихся стенок и бетатропного механизма в нарастающем со, временем магнитном поле.  [7]

Энтропия на фронте подобной волны растет, растет и давление, подчиняясь закону, установленному нами для сходящейся ударной волны.  [9]

Пусть внутри цилиндрической полости в проводнике есть продольное магнитное поле Но, а из проводника на поверхность полости выходит коническая сходящаяся ударная волна, толкающая поверхность внутрь, причем место выхода ударной волны перемещается со сверхсветовой скоростью D.  [11]

МПа, сжимающее по объему DT смесь в 103 - 104 раз и разогревающее ее до темп-р свыше 2 кэВ, Для разогрева DT смеси, помимо сходящейся ударной волны, эффективно используется эл. Эти процессы приводят к началу ИТС в центр, части мишени. Термоядерные а-частицы, образующиеся при развитии реакции синтеза, также задерживаются в мишени и отдают свою энергию соседним участкам. От центр, участков DT смеси к се внеш.  [13]

Совпадают и их автомодельные решения, поэтому их нет надобности воспроизводить. Во всех случаях амплитуда сходящейся ударной волны растет как 1 / уПГи на отраженной от оси волне она остается неограниченной на конечном расстоянии от оси.  [14]

Процесс перераспределения энергии происходит и при распространении ударных волн в среде с убывающей плотностью. При этом в отличие от сходящихся ударных волн в данном случае вследствие уменьшения плотности давление стремится к нулю, а температура ( и внутренняя энергия) бесконечно возрастает. Энергия, сообщаемая бесконечно малой массе, приводит к бесконечно большому росту скорости.  [15]

Страницы:      1    2

www.ngpedia.ru

Воздействие - воздушная ударная волна

Воздействие - воздушная ударная волна

Cтраница 1

Воздействие воздушной ударной волны на незащищенных людей характеризуется легкими, средними, тяжелыми и крайне тяжелыми травмами.  [1]

Воздействие воздушной ударной волны на здания и сооружения связано с величинами избыточного давления и скоростного напора воздуха, движущегося за фронтом ударной волны. Избыточное давление ударной волны и скоростной напор воздуха, воздействуя на сооружения, вызывают их разрушения.  [2]

Воздействие воздушной ударной волны ядерно го взрыва на здания и сооружения связано с величиной избыточного давления и скоростного напора воздуха, движущегося за фронтом ударной волны. Однако в зависимости от конструктивных особенностей того или иного сооружения степень его разрушения может, определяться либо избыточным давлением, либо скоростным напором.  [3]

В результате воздействия воздушной ударной волны пострадали принадлежавшие различным компаниям склады пищевых продуктов, располагавшиеся на противоположной стороне улицы.  [4]

В результате прохождения волн в этом слое на границе со скальным основанием формируется режим нагружения, подобный тому, который возникает при распространении воздушной ударной волны вдоль поверхности грунтового массива. Здесь, так же как при воздействии воздушной ударной волны, на близких эпицентральных расстояниях реализуется сверхсейсмический режим, при котором грунт движется, в основном, вниз.  [5]

Поступление СО2 в воздушный газгольдер подтверждается снижением температуры воздуха до О С за счет дросселирования С02 с давления нагнетания центробежного компрессора до давления в газгольдере, На рис. 3.6 показана картина последствий взрыва сферического газгольдера сжатого воздуха. Римскими цифрами обозначены объекты, подвергшиеся разрушениям от воздействия воздушной ударной волны и разлеТающих - ся Тяжелых осколков оболочки газгольдера.  [6]

Для описания комбинированного воздействия перечисленных выше поражающих факторов предлагаются детерминированные и вероятностные подходы: диапазон воздействия каждого поражающего фактора разбивается на несколько условных отрезков, на границах которых обозначаются пороговые значения величин, выше которых наступает поражение, следующее по тяжести. Например, для основных производственных фондов ( ОПФ) промышленных объектов при воздействии воздушной ударной волны приняты четыре степени поражения, которым соответствуют пороговые значения ущерба. Аналогично можно построить детерминированные зависимости и для других поражающих факторов.  [7]

Модули вектора скорости на рисунке приведены в логарифмическом масштабе. В ранние моменты времени в слое мягкого грунта отчетливо выделяется область, в которой движение вызвано воздействием воздушной ударной волны, и область, расположенная вблизи эпицентрального источника, в которой преобладает его воздействие. Движение грунта в первой области направлено почти вертикально вниз, а во второй области - преимущественно в радиальном направлении. В скальном грунте распространяется преломленная волна, движение в которой существенно отличается от радиального. Дальнейшее изменение волновой картины в слое мягкого грунта и в скальном основании определяется процессами формирования и распространения различных типов волн. На границе раздела мягкий грунт-скала формируется характерное вихревое движение грунтовой среды.  [9]

Прохождение эпицентральной волны через разлом сопровождается резким уменьшением амплитуды скорости движения грунта. В результате волновая картина движения грунта за разломом осложняется заметным вкладом волны сжатия от воздушной ударной волны в движение приповерхностной зоны скального массива. Воздействием воздушной ударной волны объясняется, например, то, что максимальное значение вертикальной составляющей скорости на глубине 100м и расстоянии 800 м совпадает с максимальным значением горизонтальной составляющей скорости. Расстояние 800м соответствует зоне досейсмического режима распространения воздушной ударной волны. Второй пик - компонента скорости, движение в котором направлено вниз, связан с непосредственным воздействием воздушной ударной волны и, как видно из рисунка, до глубины 500м является преобладающим.  [10]

Взрыв в Бремене ( ФРГ) произошел вечером 6 февраля 1979 г. в 21 ч 24 мин. В результате взрыва имело место частичное или полное разрушение большей части комплекса Roland Mill, занимавшего территорию около 40 тыс. м3 в доках Бремена. Случай взрыва подробно и с многочисленными фотографиями описан в отчете [ Bremen1979 ], где содержатся комментарии пожарных служб, полиции, страховой кампании и института Bonn Dust Research Institute. На рис. 13.1 представлен примерный план места аварии, на котором отмечены пространства, подвергшиеся воздействию воздушной ударной волны. Семиэтажный мучной склад, шестиэтажная мельница, малая мельница и вся южная сторона административного здания были полностью разрушены. Серьезно пострадали центральная часть административного здания и две башни. Значительно меньше были разрушены практически все остальные здания, находившиеся на территории комплекса.  [11]

Доля энергии в верхнем полупространстве также не полностью характеризует воздушную ударную волну как источник механического действия на грунт. Например, при взрыве на глубине более Д в вблизи эпицентра выделяется обширная область, где выбрасываемый грунт сам воздействует на воздушную среду и формирует в ней ударную волну, т.е. может меняться даже направленность воздействия одной среды на другую. Кроме того, в ближней зоне заглубленного взрыва воздушная ударная волна имеет наибольшие параметры в направлении над центром взрыва и меньшие вблизи поверхности грунта. При этом непосредственно над грунтовым массивом ударная волна, как правило, формируется за пределами воронки выброса грунта, т.е. на достаточно большом расстоянии и поэтому имеет относительно невысокие параметры. В то же время в качестве источника сейсмовзрывных волн воздушная ударная волна представляет практический интерес в области высоких значений параметров, при которых она распространяется вдоль поверхности грунта со сверхзвуковой ( D ao ( 0)) или трансзвуковой ( ао ( 0) D Ьо ( г0)) скоростями. Как показывают результаты численного моделирования, учет воздействия воздушной ударной волны за пределами области транссейсмического режима распространения оказывает слабое влияние на параметры сейсмовзрывных волн.  [12]

Страницы:      1

www.ngpedia.ru

Распространение - ударная волна - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1

Распространение - ударная волна

Cтраница 1

Распространение ударной волны в воде может быть описано в рамках энергетического подобия.  [1]

Распространение ударных волн в твердых телах по сравнению с газами имеет свои особенности, которые обусловлены различиями во внутреннем строении твердых тел, с одной стороны, и газов - с другой. Силы взаимодействия между атомами и молекулами твердых тел в отличие от газов велики. Сжимаемость твердых тел мала.  [2]

Распространение ударных волн в смесях твердых веществ сопровождается процессами, ускоряющим. В ходе ударного сжатия в реакционно-способной смеси могут протекать экзотермические реакции со значительнып. В результате такой реакции возможно образование сильно нагретых продуктов, которые могут стать своеобразным рабочим телом для дальнейшего самоподдерживающегося распространения хи мической реакции в смеси. Если скорость реакции будет достаточно высокой, то могут быть созданы услови для осуществления твердофазной ( или тепловой) детонации, когда процесс распространяется со сверхзвуке вой стационарной скоростью на неограниченное расстояние. Данная работа посвящена исследованию воз можности твердофазной детонации в реакционно-способных смесях серы с металлами.  [3]

Рассмотрим распространение ударной волны по среде, заполняющей длинную трубку с переменным сечением.  [4]

Рассмотрим распространение ударной волны по среде, заполняющей длинную трубку с переменным сечением. Наша цель состоит при этом в выяснении влияния, оказываемого изменением площади ударной волны на ее скорость ( G.  [5]

Рассмотрим распространение ударных волн в идеальном газе с постоянной теплоемкостью. Известно, что одноатомные газы имеют действительно постоянную теплоемкость с 2 / 3R на моль ( R - газовая постоянная, равная 8.31 10 эрг / моль С), начиная от конденсации и вплоть до температур порядка 10000 С, при которых начинается ионизация. Двухатомные газы имеют теплоемкость 3 / 2R при Низких температурах, когда вращательные состояния еще не возбуждены. Поэтому практически у двухатомных газов теплоемкость равна 5 / 2R до тех температур, при которых возбуждаются колебания.  [6]

Рассмотрим распространение ударных волн в идеальном газе с постоянной теплоемкостью. Известно, что одноатомные газы имеют действительно постоянную теплоемкость с 2 / 3 R на моль ( R - газовая постоянная, равная 8.31 10 эрг / моль С), начиная от конденсации и вплоть до температур порядка 10000 С, при которых начинается ионизация. Двухатомные газы имеют теплоемкость 3 / 2R при низких температурах, когда вращательные состояния еще не возбуждены. Поэтому практически у двухатомных газов теплоемкость равна 5 / 2R до тех температур, при которых возбуждаются колебания.  [7]

Рассмотрим распространение ударных волн в идеальном газе с постоянной теплоемкостью. Известно, что одноатомные газы имеют действительно постоянную теплоемкость с 2 / 3R на моль ( R - газовая постоянная, равная 8.31 10 эрг / моль С), начиная от конденсации и вплоть до температур порядка 10000 С, при которых начинается ионизация. Двухатомные газы имеют теплоемкость 3 / 2R при низких температурах, когда вращательные состояния еще не возбуждены. Поэтому практически у двухатомных газов теплоемкость равна 5 / 2R до тех температур, при которых возбуждаются колебания.  [8]

На распространение ударной волны и ее поражающее действие существенное влияние могут оказать рельеф местности, городская застройка, лесные массивы, метеорологические условия, мощность и вид ядерного взрыва.  [9]

На распространение ударной волны, ее разрушающее и поражающее действие существенное влияние оказывает рельеф местности. Он может усилить или ослабить действие ударной волны.  [10]

Исследуем распространение ударной волны по трехфазной среде в рамках описания алгебраическими соотношениями на поверхности сильного разрыва, не определяя структуру ударной волны.  [11]

Уравнения распространения ударной волны в деформированной среде при изэнтропической аппроксимации получаются, если положить 5 в уравнениях (5.19) постоянной.  [12]

Скорость распространения ударной волны зависит от свойств жидкости, материала и размеров трубопровода.  [13]

Скорость распространения ударной волны при однородной жидкости и в однородном трубопроводе постоянна и составляет для водопровода около 1000 м / сек. Направление ударной волны противоположно направлению движения жидкости перед ее остановкой. Когда волна достигает начала трубопровода жидкость остановится.  [14]

Скорость распространения ударной волны зависит от упругих свойств жидкости и упругости стенок трубопровода. В момент удара жидкость сжимается, а диаметр трубы несколько увеличивается. В этот дополнительный объем вмещается сжатая жидкость.  [15]

Страницы:      1    2    3    4

www.ngpedia.ru

Ударная волна - разрежение - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1

Ударная волна - разрежение

Cтраница 1

Ударная волна разрежения, связывающая различные состояния материала, уменьшает напряжение скачком, а ее максимальная интенсивность ( для железа Лвр 18 ГПа) ограничена линией Рэ-лея, которая проведена из точки, соответствующей начальному состоянию, и касается верхней ветви адиабаты Гюго-иио ( рнс.  [2]

При ударной волне разрежения должно происходить убывание энтропии, что невозможно, то есть невозможны ударные волны разрежения.  [3]

Невозможность образования ударной волны разрежения будет далее подтверждена общими термодинамическими соображениями.  [4]

Невозможность образования ударной волны разрежения вытекает также из общих термодинамических соображений.  [5]

В [43] описана ударная волна разрежения в системе вблизи критической точки системы жидкость - пар.  [6]

Расщепление ударной волны и образование ударной волны разрежения в веществе, претерпевающем обратимое превращение с изменением объема, а-ударная адиабата, б - профиль давления в импульсе ударного сжатия.  [7]

Образование двухволновой конфигурации сжатия и ударной волны разрежения является наиболее наглядным и убедительным свидетельством обратимого полиморфного перехода в импульсе сжатия. В практическом отношении наибольший интерес представляют фазовые превращения в углероде и нитриде бора, в конструкционных сталях, а также в некоторых минералах.  [8]

Расщепление ударной волны и образование ударной волны разрежения в веществе, претерпевающем обратимое превращение с изменением объема, а-ударная адиабата, б - профиль давления в импульсе ударного сжатия.  [9]

Образование двухволновой конфигурации сжатия и ударной волны разрежения является наиболее наглядным и убедительным свидетельством обратимого полиморфного перехода в импульсе сжатия. В практическом отношении наибольший интерес представляют фазовые превращения в углероде и нитриде бора, в конструкционных сталях, а также в некоторых минералах.  [10]

Боковая поверхность сердечников получается за счет встречи ударной волны разрежения, движущейся за фронтом ударной волны, и боковых волн разрежения, распространяющихся от свободной боковой поверхности образца. Образование плоского среза в сердечнике ( рис. 19.50) объясняется встречей двух ударных волн разрежения, движущихся одна навстречу другой от лицевой и тыльной поверхностей образца. Схема волн для этого случая показана на рис. 19.51 линией А К.  [12]

Проведенный анализ позволяет также доказать невозможность существования ударных волн разрежения.  [14]

Откольные явления в железе и стали, вызванные взаимодействием ударных волн разрежения / / ФТТ.  [15]

Страницы:      1    2    3    4

www.ngpedia.ru